In der Differentialgeometrie ist ein pseudo-riemannianischer Krümmer [1][2]auch Semi-Riemannscher Krümmer genannt, ein differenzierbarer Krümmer mit einem metrischen Tensor, der überall nichtdegeneriert ist. Dies ist eine Verallgemeinerung einer Riemannschen Mannigfaltigkeit, in der das Erfordernis einer positiven Definitivität gelockert wird.
Jeder Tangentenraum einer Pseudo-Riemannschen Mannigfaltigkeit ist ein Pseudo-Euklidischer Vektorraum.
Ein Sonderfall, der in der Allgemeinen Relativitätstheorie verwendet wird, ist eine vierdimensionale Lorentzsche Mannigfaltigkeit zur Modellierung der Raumzeit, in der Tangentenvektoren als zeitlich, null und raumähnlich klassifiziert werden können.
Einleitung [ edit ]
Mannigfaltigkeiten edit
Bei der differentiellen Geometrie ist ein differenzierbarer Mannigfaltigkeitsraum ein Raum, der lokal ähnlich ist ein euklidischer Raum. In einem n -dimensionalen euklidischen Raum kann jeder Punkt durch n reelle Zahlen angegeben werden. Dies sind die Koordinaten des Punktes.
Eine n -dimensionale differenzierbare Mannigfaltigkeit ist eine Verallgemeinerung des n -dimensionalen euklidischen Raums. In einer Mannigfaltigkeit können Koordinaten nur lokal definiert werden . Dies wird durch die Definition von Koordinatenfeldern erreicht: Teilmengen des Verteilers, die in n -dimensionalen euklidischen Raum abgebildet werden können.
Siehe Mannigfaltigkeit Differenzierbarer Mannigfaltigkeit Koordinatenpatch für weitere Einzelheiten.
Tangentiale Räume und metrische Tensoren [ edit ]
Jedem Punkt zugeordnet p "/> p "/> in -differenzierbarer Verteiler ist ein tangentialer Raum (bezeichnet als ). Dies ist ein -dimensionaler -Dimensionaler -Vektorraum, dessen Elemente als Äquivalenzklassen von durch den Punkt verlaufenden Kurven aufgefasst werden können .
Ein metrischer Tensor ist eine nicht degenerierte, glatte, symmetrische, bilineare Karte, die Paaren von Tangentenvektoren an jedem Tangentenraum der Mannigfaltigkeit eine reelle Zahl zuordnet. Wenn man den metrischen Tensor mit bezeichnet, können wir dies als ausdrücken
Die Karte ist symmetrisch und bilinear, wenn sind tangentiale Vektoren an einem Punkt an der Mannigfaltigkeit dann haben wir
für jede reelle Zahl .
Dass nicht entartet ist, bedeutet, dass es keine Nicht-Nullen gibt so dass all .
Metrische Signaturen [ edit ]
Bei einem metrischen Tensor g g n n-dimensionale reale Mannigfaltigkeit ] q ( x ) = g ( x x ) das jeweils mit dem metrischen Tensor verbunden ist Ein Vektor einer beliebigen orthogonalen Basis ergibt n reelle Werte. Nach dem Sylvesterschen Trägheitsgesetz ist die Anzahl der auf diese Weise erzeugten positiven, negativen und Nullwerte Invarianten des Metriktensors, unabhängig von der Wahl der orthogonalen Basis. Die Unterschrift ( p q r r ) des metrischen Tensors gibt diese in der gleichen Reihenfolge angegebenen Zahlen an. Ein nicht entarteter metrischer Tensor hat r = 0 und die Signatur kann angegeben werden ( p q q p ] + q = n .
Definition [ edit ]
A Pseudo-Riemannian-Mannigfaltigkeit ist ein differenzierbarer Mannigfaltiger der mit einem überall nicht entarteten Gerät ausgestattet ist glatter, symmetrischer metrischer Tensor .
Eine solche Metrik wird als Pseudo-Riemannsche Metrik bezeichnet. Auf ein Vektorfeld angewendet, kann der resultierende Skalarfeldwert an einem beliebigen Punkt des Verteilers positiv, negativ oder Null sein.
Die Signatur einer Pseudo-Riemannschen Metrik ist ( q ) wobei beide p q sind nicht negativ. Die Bedingung der Nicht-Entartung impliziert, dass p und q im gesamten Mannigfaltigen gleich bleiben.
Lorentzian Manifold [ edit ]
Ein Lorentzian Manifold ist ein wichtiger Spezialfall eines Pseudo-Riemannian Manifold, in dem die Metrik ist ] (1, n -1) (gleichwertig ( n -1, 1) (siehe Zeichenkonvention). Solche Metriken werden als Lorentzsche Metriken bezeichnet. Sie sind nach dem niederländischen Physiker Hendrik Lorentz benannt.
Anwendungen in der Physik [ edit ]
Nach riemannschen Mannigfaltigkeiten bilden Lorentzianische Mannigfaltigkeiten die wichtigste Unterklasse von Pseudo-Riemannian-Mannigfaltigkeiten. Sie sind wichtig bei Anwendungen der allgemeinen Relativitätstheorie.
Eine grundlegende Prämisse der allgemeinen Relativitätstheorie ist, dass die Raumzeit als eine 4-dimensionale Lorentzsche Unterschriftensammlung modelliert werden kann (3, 1) oder entsprechend (1, 3) . . Im Gegensatz zu Riemannschen Mannigfaltigkeiten mit positiv definierten Metriken ermöglicht eine unbestimmte Signatur die Klassifizierung von Tangentenvektoren in timelike null oder spacelike . Mit einer Unterschrift von ( p 1) oder (1, q ) ist der Verteiler auch lokal (und möglicherweise global) zeitorientiert (siehe Kausale Struktur ).
Eigenschaften pseudo-riemannischer Mannigfaltigkeiten [ edit
So wie der euklidische Raum kann man sich als Modell der Riemannschen Mannigfaltigkeit im Minkowski-Raum mit der Wohnung Minkowski-Metrik ist das Modell der Lorentz'schen Mannigfaltigkeit. Ebenso ist der Modellraum für eine pseudo-riemannsche Unterschriftensammlung ( q ) mit der Metrik
Einige grundlegende Sätze der Riemannschen Geometrie können auf den Pseudo-Riemannschen Fall verallgemeinert werden. Insbesondere gilt der Grundsatz der Riemannschen Geometrie auch für Pseudo-Riemannsche Mannigfaltigkeiten. Dies erlaubt es, von der Levi-Civita-Verbindung an einem Pseudo-Riemannschen Mannigfaltig mit dem zugehörigen Krümmungstensor zu sprechen. Auf der anderen Seite gibt es viele Sätze in der Riemannschen Geometrie, die im generalisierten Fall nicht gelten. Zum Beispiel ist es nicht dass jede glatte Mannigfaltigkeit eine Pseudo-Riemannsche Metrik einer gegebenen Signatur zulässt; Es gibt bestimmte topologische Hindernisse. Außerdem erbt eine Untermannigfaltigkeit nicht immer die Struktur einer Pseudo-Riemannschen Mannigfaltigkeit; Zum Beispiel wird der metrische Tensor bei jeder lichtähnlichen Kurve zu Null. Der Clifton-Pohl-Torus ist ein Beispiel für eine Pseudo-Riemannsche Mannigfaltigkeit, die zwar kompakt, aber nicht vollständig ist, eine Kombination von Eigenschaften, die der Satz von Hopf-Rinow für Riemannsche Mannigfaltigkeiten nicht zulässt. [3]
Siehe auch [ edit ]
Referenzen [ edit ]
- Benn, IM; Tucker, RW (1987), Eine Einführung in Spinors und Geometrie mit Anwendungen in der Physik (Erste Herausgabe 1987), Adam Hilger, ISBN 0-85274-169-3
- Bischof, Richard L. ; Goldberg, Samuel I. (1968), Tensoranalyse an Mannigfaltigkeiten (First Dover 1980 Hrsg.), The Macmillan Company, ISBN 0-486-64039-6
- Chen, Bang-Yen (2011) , Pseudo-Riemannsche Geometrie, [delta] -Invarianten und Anwendungen World Scientific Publisher, ISBN 978-981-4329-63-7
- O'Neill, Barrett (1983), Semi -Riemannische Geometrie mit Anwendungen zur Relativitätstheorie Reine und Angewandte Mathematik, 103 Academic Press, ISBN 9780080570570
- Vrănceanu, G .; Roşca, R. (1976), Einführung in die Relativitätstheorie und Pseudo-Riemannische Geometrie Bukarest: Editura Academiei Republicii Socialiste România .
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